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探測器檢視器(Detector Viewer)可以顯示探測器上輻射特性的測量結果，但它不顯示從雷射雷達光源返回到雷射雷達探測器的光線經過的距離。這就是ZOS-API派上用場的時候！自訂分析可以顯示探測器到物體的距離資料，從而反映飛行時間的資訊。使用光線資料庫檢視器讀取ZRD檔光線的路徑長度可以在ZRD檔中讀取，這些檔是光線資料庫檔。

折射率調變: 與平均折射率相比，折射率調變不能太大。換句話說，n1/n << 1，這在大多數實際情況下是正確的。一個參考用的經驗法則是，對於反射全像，n1/n之比不應大於0.16，對於透射全像，n1/n之比不應大於0.06。[2] 厚度: 假設全像是厚的。經驗上，我們是確保以下條件來保證耦合波理論仍然適用: 多階繞射: 這與厚度的限制相同。

光導利用光在導光結構中傳輸，設計棱鏡在特定方向提取光的比例，使得光導線條照明外觀顯示均勻，沒有棱鏡則不能提取光從光導面出射，光在光導內繼續傳播。當光線以大于臨界角的角度射入物體表面時，就會在光導結構內發生全反射。

此方法僅在DOE的特徵尺寸不太接近波長尺度（矢量繞射效果很強）時才有效。因此，該方法不適用於超穎透鏡。參考文獻[4]中討論了一個很好的例子，其中DOE矢高由產生像菲涅耳 (Fresnel)透鏡的閃耀結構的方程式描述。除了功能大小的限制之外，此方法的另一個缺點是設計人員可能仍需要定制一些工具來增強OpticStudio提供的功能。

本文不包括漸進式鏡片設計，盡管漸進式鏡片時常根據一般的鏡片曲率原則進行設計，但這些基礎的原則多以消除近視為目的，無法為特殊用途的鏡片設計提供太多的幫助。 下載 聯系工作人員獲取附件 簡介 一般而言，眼科鏡片的設計與斜向像散的調控有關。在像差方面，彗差會隨視場角的變化而線性增加，而像散則是呈二次方增加。

m階光線的輸出方向計算如下：其中(Xi,Yi,Zi)分別是入射與出射光線的單位矢量，n1與n2是入射與出射的環境折射率，λ是波長，m是衍射級次，P(x,y)是局部相位(以弧度為單位), 注意z假設為表面的法向矢量。點列圖顯示聚焦效果并不好，即便使用了理想透鏡相位來設計超透鏡。

m階光線的輸出方向計算如下： 其中(Xi,Yi,Zi)分別是入射與出射光線的單位矢量，n1與n2是入射與出射的環境折射率，λ是波長，m是衍射級次，P(x,y)是局部相位(以弧度為單位), 注意z假設為表面的法向矢量。 點列圖顯示聚焦效果并不好，即便使用了理想透鏡相位來設計超透鏡。

這兩個例子的光源是相同的 光源的照明面積是相同的 光源的立體角是相同的 較大的準直鏡有 更大的焦距 出射光線的立體角較小 更大的橫截面積 較小的準直儀有 較小的焦距 較大的出射光線立體角 較小的橫截面積 正如我們所看到的，在光束的大小和準直度之間有一個權衡

然而在實際情況下，真正的零級波片很少，這是因為晶體的厚度太薄因而很難加工出來。代替的方案是使用兩片稍厚一些且晶軸交叉的波片（通常情況下為同一種材料）疊加在一起使用。這種方法雖然不是真正意義上的零級波片，但相對更容易加工，是一種在性能和可加工性之間非常好的折中方案。

本文不包括漸進式鏡片設計，儘管漸進式鏡片時常根據一般的鏡片曲率原則進行設計，但這些基礎的原則多以消除近視為目的，無法為特殊用途的鏡片設計提供太多的幫助。

更多關于CVI雷射二向分色分光鏡的信息可以參考這個網站CVI - Home Redirect (cvilaseroptics.com)。在下圖中，我們可以依照能量的穿透率將二向分色鍍膜的特性曲線分為三個部分。

如果您有個具有有限尺寸的光束，具有有限發散角，并且您想在這種情況下準確地模擬行射效率。此時建議建立一個光源模型，該模型具有角空間中對應的發散角和功率分布。利用該光源所計算出的衍射效率就考慮了原始的光束功率分布。